Ising模型
Ising模型的相关文献在1984年到2021年内共计111篇,主要集中在物理学、数学、电工技术
等领域,其中期刊论文107篇、会议论文3篇、专利文献145565篇;相关期刊79种,包括鞍山师范学院学报、河北职业技术学院学报、科学技术与工程等;
相关会议3种,包括2011中国材料研讨会、2010年第九届中国国际纳米科技(西安)研讨会、中国计算机用户协会信息系统分会2008年信息交流大会等;Ising模型的相关文献由204位作者贡献,包括尹训昌、宁旭、张翠萍等。
Ising模型—发文量
专利文献>
论文:145565篇
占比:99.92%
总计:145675篇
Ising模型
-研究学者
- 尹训昌
- 宁旭
- 张翠萍
- 李晓寒
- 杨存基
- 杨波
- 王养璞
- 王宗笠
- 胡经国
- 许星光
- 赵杰
- 刘文奇
- 叶中行
- 吴大艳
- 孔祥木
- 孙宇秋
- 孙春峰
- 徐国良
- 李军
- 李美玲
- 杜安
- 杨波12
- 江学范
- 潘旭山
- 狄增如
- 王少敏
- 赵晓雨
- 辛子华
- 陈晓松
- 雷晓蔚
- 马显光
- 鲁百年
- LI YanRong
- LIU HaiQing
- SU ShaoKui
- WANG YunPing
- ZUO JunWei
- 丁成祥
- 丁辛
- 严琪良
- 于德军
- 于瑶
- 任志明
- 任珊珊
- 何倩梅
- 何正红
- 余春日
- 刘俊明
- 刘军
- 刘岩
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李军
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摘要:
居里温度通常被叫做磁性转变点,是指铁磁性材料由于足够强热效应使得自身的自发磁化强度降到零的温度,相当于一个铁磁相变的临界温度。低于该临界温度时材料又恢复铁磁性。本文主要讲述的是如何在Ising模型中利用平均场近似的方法去求解二维材料的居里温度,分别介绍平均场近似概念,Ising模型的概念,利用平均场近似在Ising模型中求解居里温度,通过这几个方面来对居里温度较为准确的估算。
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李军
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摘要:
居里温度通常被叫做磁性转变点,是指铁磁性材料由于足够强热效应使得自身的自发磁化强度降到零的温度,相当于一个铁磁相变的临界温度.低于该临界温度时材料又恢复铁磁性.本文主要讲述的是如何在Ising模型中利用平均场近似的方法去求解二维材料的居里温度,分别介绍平均场近似概念,Ising模型的概念,利用平均场近似在Ising模型中求解居里温度,通过这几个方面来对居里温度较为准确的估算.
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袁晓娟;
王辉;
赵邦宇;
赵敬芬;
明静;
耿延雷;
张凯煜
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摘要:
量子自旋系统的动力学性质是统计物理和凝聚态理论研究的热点问题.本文利用递推关系方法,通过计算系统的自旋关联函数及谱密度,研究了纵场对一维量子Ising模型动力学性质的影响.对于常数纵场的情况,发现当自旋耦合相互作用较弱时纵场能够引起不同动力学行为之间的交跨效应,且驱使系统出现了多种振动模式,但较强的自旋耦合相互作用会掩盖纵场的影响.对于随机纵场的情况,分别讨论了双模型随机纵场和高斯型随机纵场的影响,发现不同随机类型下的动力学结果有很大的差别,且高度依赖于随机分布中参数的选取,如双模分布的均值,高斯分布的均值和偏差等.尽管常数纵场和随机纵场下的动力学结果不同,但可以得到一个共同的结论:当纵场所占比重较大时,系统的中心峰值行为将得到保持.且此结论可以推广:系统哈密顿中非对易项的出现有利于中心峰值行为的保持.
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尹训昌
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摘要:
在《热力学·统计物理》的经典教材中,介绍了临界点和临界指数的概念,并应用平均场方法求得了Ising模型的临界点.文章采用实空间重整化群的方法讨论了Ising模型的相变,求得了系统的临界点,根据标度理论,得到了系统的临界指数.与平均场方法相比,这种方法更接近严格解.
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尹训昌1
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摘要:
在《热力学·统计物理》的经典教材中,介绍了临界点和临界指数的概念,并应用平均场方法求得了Ising模型的临界点。文章采用实空间重整化群的方法讨论了Ising模型的相变,求得了系统的临界点,根据标度理论,得到了系统的临界指数。与平均场方法相比,这种方法更接近严格解。
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杨波;
张永文;
刘文奇;
陈晓松
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摘要:
自我质疑更新规则是博弈个体对比各备选策略所得收益后选出最优策略的过程.本文研究小世界网络上一类具有利他或恶意伤害属性的自我质疑演化博弈.为获得长程连接和度的异质性对演化博弈模型的影响,我们分别研究二维正方格子、以正方格子为基础构造的同质小世界网络(度分布不发生改变,仅仅引入长程连接)和异质小世界网络(既有长程边也有度的异质性)三类空间结构.通过Ising模型相变理论和蒙特卡罗模拟获得以下结论:长程连接使博弈个体出现矛盾选择状态,类似于物理中的阻挫;度的异质性会影响作用在博弈个体上的外场,邻居越多外场越大;当存在正向外场时,长程连接促进合作的产生,而度的异质性抑制合作的产生.
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黄佳妮;
郑博超;
隋玲;
郭云均;
董帅;
刘俊明
- 《2011中国材料研讨会》
| 2011年
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摘要:
Ca3Co2-xMnxO6(x≈1, CCMO)是一种磁致多铁性材料。Co2+和Mn4+自旋具有较强的磁晶各向异性,类似于 Ising自旋,且在低温下形成↑↑↓↓为周期单元(E型)的反铁磁结构。本文通过构建双离子Ising自旋链模型,引入次近邻交换失措,采用蒙特卡洛模拟来研究CCMO体系。通过比较能量的方法,得到大致的零温相图,找到了存在E型反铁磁的区域。并通过蒙特卡洛模拟,确认了体系存在E型反铁磁结构。根据比热和自旋结构因子结果,模拟找到了两个相变温度,可能对应实验中的两次相变。蒙特卡洛模拟还发现,在G型反铁磁与E型反铁磁序边界处存在临界相变现象。在相边界处,有限温下E型反铁磁结构的周期变成了连续变化的非公度调制。可能正是这种一维Ising链的低维特性加上交换失措效应,导致了实验上观测到的x=1时E型反铁磁失稳的现象。
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黄佳妮;
郑博超;
隋玲;
郭云均;
董帅;
刘俊明
- 《2011中国材料研讨会》
| 2011年
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摘要:
Ca3Co2-xMnxO6(x≈1, CCMO)是一种磁致多铁性材料。Co2+和Mn4+自旋具有较强的磁晶各向异性,类似于 Ising自旋,且在低温下形成↑↑↓↓为周期单元(E型)的反铁磁结构。本文通过构建双离子Ising自旋链模型,引入次近邻交换失措,采用蒙特卡洛模拟来研究CCMO体系。通过比较能量的方法,得到大致的零温相图,找到了存在E型反铁磁的区域。并通过蒙特卡洛模拟,确认了体系存在E型反铁磁结构。根据比热和自旋结构因子结果,模拟找到了两个相变温度,可能对应实验中的两次相变。蒙特卡洛模拟还发现,在G型反铁磁与E型反铁磁序边界处存在临界相变现象。在相边界处,有限温下E型反铁磁结构的周期变成了连续变化的非公度调制。可能正是这种一维Ising链的低维特性加上交换失措效应,导致了实验上观测到的x=1时E型反铁磁失稳的现象。
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黄佳妮;
郑博超;
隋玲;
郭云均;
董帅;
刘俊明
- 《2011中国材料研讨会》
| 2011年
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摘要:
Ca3Co2-xMnxO6(x≈1, CCMO)是一种磁致多铁性材料。Co2+和Mn4+自旋具有较强的磁晶各向异性,类似于 Ising自旋,且在低温下形成↑↑↓↓为周期单元(E型)的反铁磁结构。本文通过构建双离子Ising自旋链模型,引入次近邻交换失措,采用蒙特卡洛模拟来研究CCMO体系。通过比较能量的方法,得到大致的零温相图,找到了存在E型反铁磁的区域。并通过蒙特卡洛模拟,确认了体系存在E型反铁磁结构。根据比热和自旋结构因子结果,模拟找到了两个相变温度,可能对应实验中的两次相变。蒙特卡洛模拟还发现,在G型反铁磁与E型反铁磁序边界处存在临界相变现象。在相边界处,有限温下E型反铁磁结构的周期变成了连续变化的非公度调制。可能正是这种一维Ising链的低维特性加上交换失措效应,导致了实验上观测到的x=1时E型反铁磁失稳的现象。
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黄佳妮;
郑博超;
隋玲;
郭云均;
董帅;
刘俊明
- 《2011中国材料研讨会》
| 2011年
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摘要:
Ca3Co2-xMnxO6(x≈1, CCMO)是一种磁致多铁性材料。Co2+和Mn4+自旋具有较强的磁晶各向异性,类似于 Ising自旋,且在低温下形成↑↑↓↓为周期单元(E型)的反铁磁结构。本文通过构建双离子Ising自旋链模型,引入次近邻交换失措,采用蒙特卡洛模拟来研究CCMO体系。通过比较能量的方法,得到大致的零温相图,找到了存在E型反铁磁的区域。并通过蒙特卡洛模拟,确认了体系存在E型反铁磁结构。根据比热和自旋结构因子结果,模拟找到了两个相变温度,可能对应实验中的两次相变。蒙特卡洛模拟还发现,在G型反铁磁与E型反铁磁序边界处存在临界相变现象。在相边界处,有限温下E型反铁磁结构的周期变成了连续变化的非公度调制。可能正是这种一维Ising链的低维特性加上交换失措效应,导致了实验上观测到的x=1时E型反铁磁失稳的现象。
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黄佳妮;
郑博超;
隋玲;
郭云均;
董帅;
刘俊明
- 《2011中国材料研讨会》
| 2011年
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摘要:
Ca3Co2-xMnxO6(x≈1, CCMO)是一种磁致多铁性材料。Co2+和Mn4+自旋具有较强的磁晶各向异性,类似于 Ising自旋,且在低温下形成↑↑↓↓为周期单元(E型)的反铁磁结构。本文通过构建双离子Ising自旋链模型,引入次近邻交换失措,采用蒙特卡洛模拟来研究CCMO体系。通过比较能量的方法,得到大致的零温相图,找到了存在E型反铁磁的区域。并通过蒙特卡洛模拟,确认了体系存在E型反铁磁结构。根据比热和自旋结构因子结果,模拟找到了两个相变温度,可能对应实验中的两次相变。蒙特卡洛模拟还发现,在G型反铁磁与E型反铁磁序边界处存在临界相变现象。在相边界处,有限温下E型反铁磁结构的周期变成了连续变化的非公度调制。可能正是这种一维Ising链的低维特性加上交换失措效应,导致了实验上观测到的x=1时E型反铁磁失稳的现象。
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