基于金属与石墨烯的可调控超宽带太赫兹吸收器

技术领域

本发明涉及吸波器领域，具体是基于金属与石墨烯的可调控超宽带太赫兹吸收器。

背景技术

超材料具有超越天然材料电磁特性，是继高分子材料和纳米材料之后最具影响力的新材料，是实现完美透镜和负折射率等光学器件的基础，也因其可行性受到隐身、通信等领域专家的广泛关注。然而完美吸波器又是超材料一个重要分支。自Landy等人在2008年首次提出薄而近乎完美的吸波超材料后，超材料吸收体(MAs)开始了蓬勃的发展。由于很难找到强频率选择性太赫兹吸收器,以至于MAs在太赫兹波段受到重点关注。

太赫兹是指0.1GHz-10THz，太赫兹的频率高、脉冲短，具有很高的时域频谱信噪比，且光子能量低、穿透性强对物质与人体的破坏较小，所以与X射线相比，太赫兹成像技术更具优势，独特的性质在医学成像、安全检查、宽带通信等方面具有广阔的前景。因此，发展研究工作于太赫兹波段相关的功能器件具有重要意义。在太赫兹波段，石墨烯电磁波支持表面等离子体激元(Surface Plasmon Polaritons，SPPs)，因此基于石墨烯的超材料有望成为完美吸收太赫兹波的候选材料。更重要的是，与传统的金属超材料结构相比，石墨烯的表面电导率随费米能级变化，可以通过施加偏置电压、化学掺杂或外加电场、磁场来实现动态调节，从而达到可调谐吸收的目的。然而，石墨烯的费米能级越高，所需的外加偏置电压也越高，仅利用石墨烯本身的性质无法获得高吸收、高调制深度的效果，且基于石墨烯超材料的吸波器大多都存在带宽较窄的问题。

发明内容

本发明要解决的技术问题是现有吸波器无法获得高吸收、高调制深度的效果，且存在带宽较窄的问题，为了解决该问题，本发明提供基于金属与石墨烯的可调控超宽带太赫兹吸收器，其可以实现宽带可调性，从而达到可调谐吸收的目的，还具有宽带高吸收的特性。

本发明的内容为基于金属与石墨烯的可调控超宽带太赫兹吸收器，包括由下至上依次设置的理想电导体层、介质层和双金属圆环，介质层内设置石墨烯层，双金属圆环由同心的第一金属圆环和第二金属圆环构成。

进一步地，所述的介质层有第一介质层和第二介质层，第一介质层与理想电导体层相触，第二介质层与双金属圆环相触，石墨烯层位于第一介质层和第二介质层之间。

进一步地，所述的石墨烯层有正方形的第一石墨烯层和四个长条形的第二石墨烯层。

进一步地，所述的四个长条形的第二石墨烯层的一端均与第一石墨烯层连接，四个长条形的第二石墨烯层的另一端端面均与介质层的外边缘平齐。

进一步地，所述的理想电导体层的中心、介质层的中心、石墨烯层的中心和双金属圆环的中心位于同一条竖直的直线上。

进一步地，所述的介质层为二氧化硅或其它在太赫兹波段损耗角正切小于0.01的介质材料。

进一步地，所述的理想电导体层和介质层均为边长L

进一步地，所述的第二介质层的厚度H

进一步地，所述的第一金属圆环的半径R

进一步地，所述的第一石墨烯层的边长L

本发明的有益效果是，石墨烯的表面电导率随费米能级变化，当改变石墨烯的化学势时，本发明可以实现宽带可调性，从而达到可调谐吸收的目的；本发明将双金属圆环和石墨烯层结合设计了一种超材料吸波体，使其不仅具有金属超材料吸波体的高吸收率，又具有石墨烯超材料的调控特性，具有宽带高吸收的特性。本发明结构简单，通过尺寸的比例变换，也可以实现其他波段的电磁波吸收。本发明还具有超宽带、小型化制造和可调节自由度等优点，在传感、光通信、探测、光学器件等方面具有重要的应用前景，验证了金属和石墨烯混合吸波器优越性。

附图说明

由于石墨烯层的厚度与其他部件的厚度相差较大，故将下列附图中石墨烯层的厚度进行了夸大处理。

附图1为本发明的主视图；

附图2为附图1的俯视图；

附图3为本发明的立体图；

附图4为附图3的爆炸图；

附图5为本发明的石墨烯层结构示意图；

附图6为本发明在正入射下的光谱图，其中A是吸收宽带响应线，R是反射宽带响应线，T是透射宽带响应线，其位于底部并与底部边框重合。

在图中，1、理想电导体层 2、第一金属圆环 3、第二金属圆环 4、第一介质层 5、第二介质层 6、第一石墨烯层 7、第二石墨烯层。

具体实施方式

如附图1-4所示，基于金属与石墨烯的可调控超宽带太赫兹吸收器，包括由下至上依次设置的理想电导体层1、介质层和双金属圆环，介质层内设置石墨烯层，双金属圆环由同心的第一金属圆环2和第二金属圆环3构成。双金属圆环和石墨烯层均构建在介质层上。入射波不能达到介质层上，所以对吸收特性没有影响。石墨烯的表面电导率随费米能级变化，当改变石墨烯的化学势时，本发明可以实现宽带可调性，从而达到可调谐吸收的目的；本发明将双金属圆环和石墨烯层结合设计了一种超材料吸波体，使其不仅具有金属超材料吸波体的高吸收率，又具有石墨烯超材料的调控特性，具有宽带高吸收的特性。本发明结构简单，通过尺寸的比例变换，也可以实现其他波段的电磁波吸收。本发明还具有超宽带、小型化制造和可调节自由度等优点，在传感、光通信、探测、光学器件等方面具有重要的应用前景，验证了金属和石墨烯混合吸波器优越性。

如附图1-4所示，所述的介质层有第一介质层4和第二介质层5，第一介质层4与理想电导体层1相触，第二介质层5与双金属圆环相触，石墨烯层位于第一介质层4和第二介质层5之间。这种结构能够便于向介质层内放置石墨烯层。

如附图4和附图5所示，所述的石墨烯层有正方形的第一石墨烯层6和四个长条形的第二石墨烯层7。这种结构利用了石墨烯十字形状带宽间的等离子体杂化效应，进一步拓展了带宽。

如附图1、附图3、附图4和附图5所示，所述的四个长条形的第二石墨烯层7的一端均与第一石墨烯层6连接，四个长条形的第二石墨烯层7的另一端端面均与介质层的外边缘平齐。

如附图3和附图4所示，所述的理想电导体层1的中心、介质层的中心、石墨烯层的中心和双金属圆环的中心位于同一条竖直的直线上。

所述的介质层为二氧化硅或其它在太赫兹波段损耗角正切小于0.01的介质材料。所述的介质层介电常数为2.88。

由于石墨烯是透明的，为了根据相邻单元细胞的相互效应获得高吸收率，如附图1和附图2所示，所述的理想电导体层1和介质层均为边长L

如附图1所示，所述的第二介质层5的厚度H

如附图1和附图2所示，所述的第一金属圆环2的半径R

如附图5所示,所述的第一石墨烯层6的边长L

本发明通过偏压离子-凝胶顶栅电介质，改变石墨烯费米能级控制电磁波共振的振幅，金属和石墨烯超表面在这种结构中可以实现宽带高吸收。基于有限元方法的电磁仿真软件模拟响应频率，本发明在2.68THz-7.48THz实现超过80％的吸收率，中心频率f

石墨烯的电导率由久保方程提供，久保方程由两者共同确定带内和带间跃迁。

σ

在太赫兹波段，当E

可知,K

上述理论充分展现了吸波材料施加偏置电压或化学掺杂来实现动态调节，从而达到可调谐吸收的目的，这过程定性改变表面等离子体激元激发的特性的频率，从而影响吸波材料的工作频率。在仿真中，以周期结构中的一个单元作为计算对象，选择X、Y方向的周期性单元边界条件，Z方向设置为开放边界条件，吸收率是由相应的S参数可知：

A(ω)＝1-T(ω)-R(ω)

其中T(ω)和R(ω)分别为透射系数和反射系数，选择频域求解器，导出吸收率。由上述方程可知，通过减小透射和反射系数，可以获得较高的吸收光谱。

附图6显示了本发明在E

为了测试本发明的性能，研究了介质层和第二介质层5不同厚度时对吸收光谱的影响。仿真结果表明，当介质层的厚度H