场分布
场分布的相关文献在1981年到2023年内共计574篇,主要集中在无线电电子学、电信技术、物理学、电工技术
等领域,其中期刊论文187篇、会议论文26篇、专利文献134764篇;相关期刊124种,包括广东技术师范学院学报(自然科学版)、电子科技大学学报、应用科学学报等;
相关会议25种,包括2012年中国工程热物理学会多相流学术年会、2012毫米波亚毫米波会议、2010年第九届中国国际纳米科技(西安)研讨会等;场分布的相关文献由1547位作者贡献,包括刘庆想、范植开、佘守宪等。
场分布—发文量
专利文献>
论文:134764篇
占比:99.84%
总计:134977篇
场分布
-研究学者
- 刘庆想
- 范植开
- 佘守宪
- 何红梅
- 冉立新
- 庄亚东
- 张媛
- 朱怀远
- 王勇
- 刘海英
- 尧舜
- 李峙
- 潘飞
- 王智勇
- 贾冠男
- 高祥宇
- 徐魁文
- 范玲
- 蒋全兴
- 亚当·A·穆德里克
- 刘振宁
- 刘锦
- 周宾
- 周延周
- 威廉·H·范诺瓦克
- 崔冠麟
- 崔加利
- 张亚新
- 张成博
- 方梁锋
- 曲绍刚
- 李鹏日
- 杨宝春
- 杨阳
- 查尔斯·E·惠特利三世
- 汪盈盈
- 王伟
- 王健
- 王智博
- 皇甫江涛
- 胡鹏
- 袁鹏
- 郑允宝
- 马振
- 高艳
- K·洛德威克斯
- X·罗滕伯格
- 丁耀根
- 任登宁
- 何将福
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王博;
杨京鹤;
杨誉;
曾自强
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摘要:
2.5 MeV废水处理加速器以1.5 MW的速调管为微波功率源,在加速管入口处提供不低于1.3 MW的微波功率,在长约76 cm的行波加速管中将电子束加速到2.5 MeV/5 kW。加速器工作频率为S波段2 856 MHz。文本介绍了加速管的物理设计,采用数值计算方法完成了加速管束流动力学设计,并用PARMELA进行了验证计算,得到了较好的一致性。建立了加速管射频结构模型,完成了加速腔、耦合器的计算和场分布调整,优化后加速管在工作点驻波比为1.01,驻波比小于1.2的带宽约为2 MHz。
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吴伟;
王海洋;
吴刚;
朱湘琴;
肖晶;
程乐
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摘要:
测量了9.5 m高的水平极化有界波电磁脉冲模拟器的内部场,并根据实验测量结果分析了该模拟器内场分布特性,包括一定区域内场均匀性的定量分析及模拟器内部有效测试空间的确定方法,进而对最低位置为距离地面2 m的有效测试空间进行了预估.实验结果表明:位于该模拟器双锥中心正下方且距离该中心5.5~7.5 m的测点场的峰值基本按照测点与双锥中心间距的倒数衰减,且随着测点与双锥中心间距的增大,因锥与极板不连续结构导致的波形变化在时间轴上滞后,而因地面影响导致的波形变化在时间轴上提前;在距离地面比较高的水平面上,两极板之间场的外泄方向场的衰减比双锥中轴线方向场的衰减更慢;该模拟器内部距离地面2 m的水平面上12 m×12 m的区域内所取测点的归一化场平均峰值约为0.678,归一化场平均峰值的标准偏差约为0.0689,场的均匀性约为2.039 dB.
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吕宏;
党磊;
贺蕊
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摘要:
论文基于涡旋光束传输特性及光散射理论,研究了叠加态涡旋光束经旋转随机粗糙表面的场分布及干涉特性.对拓扑荷值大小相同、符号相反的两束涡旋光进行了叠加生成仿真及实验,利用角谱衍射理论,分析了旋转随机粗糙表面均方根粗糙度对光束传输的影响,数值计算了不同拓扑荷值的叠加态涡旋光束经旋转随机粗糙表面后,与参考光进行干涉得到不同转速下归一化强度值随时间变化的曲线,并通过光强-时间函数间接求得频移量,再反演得到旋转目标的转速.结果表明:通过仿真曲线的周期反演频率,当转速Ω分别为2π/3 rad/s,2πrad/s,10π/3 rad/s时,对应的频移Δf分别为2/3Hz,2Hz,10/3Hz.研究结果可以为叠加涡旋光的调控及应用提供理论参考.
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王珂;
刘熠
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摘要:
本文分析了一种应用于介质加载馈源设计的双层介质波导传输结构,随着微波馈源的不断发展,传统波导体系已经很难满足如今的天线需求,介质加载技术逐渐应用到馈源喇叭的设计当中。介质加载技术存在理论体系不完整,模式分析不准确等问题。本文推导了双层介质波导混合模式的数学表达式,建立了双层介质波导传输模型。本文还提出了多层介质波导同阶序混合模式存在不同模态,并利用双层介质拓扑结构对这些模态进行调控,对实际设计具有理论指导意义。
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杨秋杰;
何志平;
糜忠良
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摘要:
针对太赫兹谱成像对宽光谱、高光能利用率、实时探测分光器件的需求,提出了一种太赫兹立体相位光栅(MP-MG)分光器件.MPMG通过刻槽深度的变化引入光程差,实现对入射光的相位调制,从而使反射太赫兹波前的不同区域具有不同的相位信息,其零级衍射光具备分光能力.在分析MPMG衍射场光强分布的基础上,讨论了光栅参数对衍射场分布的影响,并通过实验验证了MPMG的衍射特性.结果 表明,MPMG各光栅单元在0.5 THz、0.34 THz的衍射效率理论值与实测值相吻合,证明了MPMG的零级衍射光具备分光能力.
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陈剑楠;
任泽平;
乔海亮
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摘要:
针对圆柱腔IEMP振荡问题,通过理论推导给出了空间电荷层振荡频率的量级范围,并利用MCNP程序计算电子发射参数,使用3维PIC程序UNIPIC模拟计算了2种不同尺寸的圆柱腔模型的IEMP波形和粒子分布.结果 表明,只有当IEMP的频率与腔模频率在量级上相匹配,且满足空间电荷层振荡频率大于腔基模频率的条件时,才会在腔内形成有效的电磁振荡.在电子发射过程中,出射粒子数及径向电场强度的极大值主要分布于腔内发射面附近.在电子发射结束后,若存在较强的场-束相互作用,粒子会在腔内逐渐均匀分布,径向电场沿柱高的分布则为关于柱体中心点的对称分布;若电子初速度较大,场束作用不明显,则场与粒子会迅速消失.
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刘熠;
王珂;
尹鹏飞
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摘要:
随着微波天线馈源的不断发展,传统波导体系已经很难满足如今的天线需求,介质加栽技术逐渐应用到馈源喇叭的设计当中。本文将空气中单层介质作为导波结构,推导了空气中单层介质的传播模式,给出空气中单层介质的模解序并以图形的形式给出了不同模式的场分布图。对实际设计高性能天线馈源具有理论指导意义。
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王珂;
刘熠
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摘要:
随着微波馈源的不断发展,传统波导体系已经很难满足如今的天线需求,介质加栽技术逐渐应用到馈源喇叭的设计当中。本文分析了金属圆波导内填充2层不同介电常数介质结构,将2层介质作为导波结构,推导了2层介质的传播模式。给出金属波导内填充2层介质这种导波结构的模解序,并画出不同模式的场分布图,对实际设计具有理论指导意义。
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梁坤;
周军;
吴雷;
周晶晶;
张秋利;
宋永辉;
兰新哲
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摘要:
采用COMSOL Multiphysics软件对低变质煤微波热解过程进行了数值模拟分析,研究了微波功率、热解时间和煤样位置对微波炉腔体内电场和煤样温度场的影响,以模拟最优工艺条件进行热解实验,并对产物收率和组成进行了表征分析.结果表明:微波功率和煤样位置对腔体内电场和煤样温度场影响十分明显;热解时间对腔体内电场几乎没有影响,而对煤样温度场影响较大.微波腔体中电场强度、煤样的升温速率和热解终温都随微波功率的增大而增大.在腔体中心靠近波导3 cm的位置(-3 cm)时,煤样处在高温区域的面积最大,热解终温最高.数值模拟低变质煤微波热解的最优工艺条件为微波功率700 W、热解时间1800 s和煤样处于-3 cm位置.在此条件下进行热解实验,其产物兰炭、煤焦油、热解水和煤气的收率(质量分数)分别为70.25%,3.99%,5.31%和20.45%,其中,煤焦油中轻质油含量为37.43%(质量分数),煤气中"富氢"气体组分含量为53.02%(体积分数).
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张天钟;
喻胜;
张颜颜;
牛新建
- 《第一届全国太赫兹科学技术学术年会》
| 2015年
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摘要:
准光模式变换器是大功率输出回旋管的关键部件.采用高转换效率的准光模式变换器可以横向输出电磁波,增大收集极的尺寸,提高回旋管的输出功率,提高整管效率.该文设计的回旋管内置准光模式变换器由Denisov辐射器天线和四个反射镜组成,输入频率为94GHz,模式为TE6,2模.采用耦合波理论分析Denisov辐射器内的场分布,并根据矢量绕射理论计算各个反射镜上的场分布.利用仿真软件feko6.0进行对比分析,实验结果表明其输出场分布与理论计算结果基本一致.
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Ding Bin;
丁彬;
Deng Hui;
邓晖
- 《2015年全国微波毫米波会议》
| 2015年
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摘要:
本文通过对爱因斯坦传输方程的推导和整理得到了一个可以用于计算半导体板内场分布的漂移扩散模型公式.该公式基于半导体板内部的漂移效应和扩散效应.在此影响下其内部的传导电流与极化电流将会对其内外部场产生一定的影响,将传导与极化电流与该种材质中的扩散和传导参数联系起来,将会得到一个关于电荷密度和电场值的微分方程,通过合适的推导与计算可以得到场值分布.
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赵芸;
钱嵩松;
娄国伟
- 《中国宇航学会特种装备专业委员会第十五次学术交流会》
| 2010年
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摘要:
为获得较好的方向图形状,可以通过改善天线口径上的场分布来实现,口径的场分布由馈源方向图和反射面的形状决定,采用长焦距的反射面可以得到较均匀的口径场分布,但是焦距太长会给加工带来困难,采用双反射面的卡塞格伦天线可以解决这一困难,同时能够保证产生所要求的方向图,增加了设计的灵活性,降低了噪声温度.仿真结果验证了卡塞格伦天线在毫米波波段能够达到要求.
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- 《五省一市光学学会联合年会暨十三省市光学学会联合年会》
| 2008年
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摘要:
矢量光束中的偏振态在光束的时空演化以及和物质的相互作用中起重要作用,表现出不同于标量光束的一些新颖特性,因此矢量光束的研究有重要的科学价值和应用意义.在本项工作中,我们首先提出了一种产生任意偏振态分布的矢量光束的实验方法.该方法基于左右旋圆偏振光可以合成线偏振光的思想,利用两束带有不同位相差的左右旋圆偏振光的共线相干叠加,可以生成偏振态任意分布的矢量光束.我们通过空间光调制器控制圆偏振光所带的动力学位相来控制生成矢量光束的偏振状态,从而生成不同的矢量光束.偏振态的空间非均匀分布使得矢量光束具有许多独特性质。例如,矢量光束经过高数值孔径物镜聚焦后可以得到一些独特的聚焦场分布,利用径向偏振光可以得到突破瑞利极限的聚焦斑,利用旋向偏振可以得到中空聚焦光束.我们研究了利用上述方法生成的其他矢量光束的聚焦特性,得到了一些有意义的结果.对于径向偏振光束,通过高数值孔径物镜聚焦后轴向分量起了决定性的作用形成了一个中心尖峰,对于旋向光束则是纵向分量起关键作用而形成了偏离中心的两个很强的旁瓣,对于介于径向和旋向之间的矢量光束可以通过合适的调节得到平台状的聚焦场分布.以往的中空光束是通过聚焦涡旋光束得到的,这种方法得到的中空光场不可避免地带有涡旋,我们通过聚焦矢量光束同样可以得到中空光场,并且是不带涡旋的.沿着径向振动方向相反的两束光在聚焦面干涉可以形成在轴的纵向中空焦场,而旋向光束可以生成垂直于传播轴的横向中空焦场,因此可以通过适当的调节径向和旋向分量生成三维中空焦场.我们可以通过对入射光束偏振态的调控来控制高数值孔径物镜聚焦后的场分布.最后我们还研究了矢量光束中几何位相的相关问题。由于光的偏振态的空间分布而引入了几何位相.在实验中我们用把圆偏振光当作参考光进行干涉的方法直接观测到径向偏振具有涡旋位相形式的几何位相.对于不同的矢量光束,观测到不同的几何位相,与理论相吻合.
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