摘要:根据量子力学中的线性叠加原理,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2│φ(4),O>q,依照多模压缩态理论详细研究了态2│φ(4),O>q的等阶N次方Y压缩特性,结果发现:(1)当N=2p(p=1,2,3,...),且各模初相位φj=±kπ(2p)(k=0,1,2,...)时,无论r1(o)`r2(o)及θ1(o)- θ2(o)之间的关系如何变化,态2│φ(4),O>q总是恒于等阶N-Y最小测不准态。(2)当N=4m-2(m=1,2,3...)φj=±(4k+1)π/(2N)(k=0,1,2,...)时,在不同的条件下,态2 │φ(4),O>q的第一正交分量可分别呈出现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N-Y最小测不准态,而第二正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N-Y最小测不准态。(3)当N=2p′+1(p′=0,1,2,...)且r1(o)`r2(o) φj=±kπ/(2p′+1 )时,,在不同的条件下态2| φ(4),O>q,第一正交分量分别可呈现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N-Y最小测不准态,而第二正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应但可处于等阶N-Y最小测不准态。(4)当N=2′+1(p′=0,1,2,...)且r1(o)=r2(o), φj=±(2k+1)π/2(2p′+1)(k=0,1,2,3,...)时,在不同的条件下,态2|φ(4),O>q的第一正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应,但可处于等阶N-Y最小测不准态,而态2|φ(4),O>q的第二正交分量则可呈现出等阶N次方Y压缩效应,也可处于等阶N-Y最小测不准态。(5)在(2)-(4)中,当一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态的同时,另一正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N-Y最小测不准态,这时,态2|φ(4),O>q处于“半混沌-半相干态光场”状态。